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A velocidade escalar média é a distância total percorrida dividida pelo tempo total decorrido (contando também o tempo parado, que não contribui com distância).

Tempo total: $30+120+50 = 200$ s (os 2 minutos parados viram 120 s).

Distância total: só nos dois trechos em que o jipe se moveu, ambos a 1 cm/s: $d = 1\times(30+50) = 80$ cm.

Velocidade escalar média: $v_m = \dfrac{d}{\Delta t} = \dfrac{80}{200} = 0{,}4$ cm/s.

Primeiro preciso descobrir a massa da placa P, que não é dada diretamente. Na figura 1 (equilíbrio, fios verticais), cada bloco está simplesmente pendurado, então a tração em cada fio vale o peso do bloco correspondente: $T = mg = 1\times10 = 10$ N. As duas trações puxam a placa para cima (fios verticais), sustentando seu peso: $m_P g = 2\times10 = 20$ N $\Rightarrow m_P = 2$ kg.

Na figura 2, cada fio está inclinado de um ângulo θ em relação à horizontal (topo da placa). Por simetria, as duas trações são iguais ($T$) e os blocos A e B sobem com a mesma aceleração que a placa desce (o fio é inextensível, passando por uma polia ideal).

Para cada bloco (subindo com aceleração $a$): $T - mg = ma \Rightarrow T = m(g+a) = 1\times(10+a) = 10+a$.

Para a placa (descendo com aceleração $a$, mesma intensidade): as duas trações puxam para cima, cada uma com componente vertical $T\,\text{sen}\,\theta$: $m_P g - 2T\,\text{sen}\,\theta = m_P a \Rightarrow 20 - 2T(0{,}6) = 2a \Rightarrow 20-1{,}2T=2a$.

Substituindo $T=10+a$: $20-1{,}2(10+a)=2a \Rightarrow 20-12-1{,}2a=2a \Rightarrow 8=3{,}2a \Rightarrow a=2{,}5$ m/s².

Em cada colisão, a quantidade de movimento se conserva (não é preciso saber se é elástica ou não, pois já sabemos que a moeda que bate para completamente, transferindo toda sua quantidade de movimento para a outra).

1ª colisão (A com B): $m_A v_0 = m_B v_B \Rightarrow 2{,}0\,v_0 = 2{,}5\,v_B \Rightarrow v_B = 0{,}8\,v_0$.

2ª colisão (B com C): $m_B v_B = m_C v_C \Rightarrow 2{,}5\times0{,}8v_0 = 4{,}0\,v_C \Rightarrow 2{,}0v_0 = 4{,}0v_C \Rightarrow v_C = 0{,}50\,v_0$.

Numa transformação isobárica (pressão $P$ constante) de um gás ideal, a Lei de Charles/Gay-Lussac dá $\dfrac{V}{T} = \dfrac{nR}{P} = \text{constante}$, ou seja, $T = \dfrac{P}{nR}\,V$: a temperatura absoluta é diretamente proporcional ao volume.

Como o gás recebe calor e se expande (o pistão sobe de A até B), tanto $V$ quanto $T$ aumentam, e essa relação de proporcionalidade direta corresponde a uma reta crescente passando pela origem — exatamente o gráfico (D).

Na câmara escura de orifício, os raios de luz que formam a imagem passam em linha reta pelo orifício O, formando dois triângulos semelhantes: um entre o objeto e o orifício, outro entre o orifício e a imagem no fundo da câmara. Como o tamanho da câmara (distância do orifício ao fundo) é sempre a mesma, a razão $\dfrac{\text{altura do objeto}}{\text{distância do objeto ao orifício}}$ é a mesma nas duas situações, já que ambas resultam na mesma altura de imagem $h$.

$\dfrac{H_{\text{árvore}}}{D_{\text{árvore}}} = \dfrac{H_{\text{homem}}}{D_{\text{homem}}} \Rightarrow \dfrac{12}{20} = \dfrac{1{,}8}{D_{\text{homem}}} \Rightarrow D_{\text{homem}} = \dfrac{1{,}8\times20}{12} = \dfrac{36}{12} = 3{,}0$ m.

Os dois pulsos caminham na mesma corda, em sentidos opostos, e em determinado instante ($t_4$) se sobrepõem na mesma região. Nesse momento, o deslocamento resultante da corda é a soma (com sinal) dos deslocamentos de cada pulso individualmente — na figura 1 (pulsos invertidos, um para cima e outro para baixo) eles se cancelam quase totalmente; na figura 2 (pulsos no mesmo sentido) eles se somam, formando um pulso maior.

Logo depois ($t_5$, $t_6$), cada pulso continua se propagando exatamente como antes, sem qualquer alteração de forma ou velocidade — como se o outro pulso não existisse. Esse comportamento de superposição temporária, seguida da continuação inalterada de cada onda, é a interferência.

O circuito é uma malha única em série: a bateria (geradora, fem $E=14$ V, resistência interna $r=2\ \Omega$) alimenta o motor (receptor, força contra-eletromotriz $E'=10$ V, resistência interna $r'=2\ \Omega$). Como todo o resto do fio tem resistência desprezível, a corrente é dada pela equação do circuito gerador-receptor:

$i = \dfrac{E-E'}{r+r'} = \dfrac{14-10}{2+2} = \dfrac{4}{4} = 1{,}0$ A.

(A força contra-eletromotriz do motor "consome" parte da tensão da bateria, por isso entra subtraindo no numerador — o motor se opõe à corrente à medida que converte energia elétrica em energia mecânica.)

Pela Lei de Faraday, a corrente induzida surge sempre que o fluxo magnético através da espira varia com o tempo — não importa se ele está aumentando ou diminuindo, apenas que esteja mudando.

Quando o ímã se aproxima da espira, a intensidade do campo magnético que atravessa a espira aumenta (fluxo crescente); quando o ímã se afasta, o campo diminui (fluxo decrescente). Nos dois casos há variação de fluxo magnético e, portanto, corrente induzida — apenas o sentido da corrente induzida é oposto entre os dois casos (pela Lei de Lenz), mas em ambos ela existe.

Só não haveria corrente induzida se o ímã ficasse parado ou se movesse de um jeito que não mudasse o fluxo (o que não é o caso aqui, já que o movimento é ao longo do próprio eixo XY que atravessa a espira).